Integrabilitätsbedingungen auf sternförmigen Gebieten
About points...
We associate a certain number of points with each exercise.
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as points for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit the number of points for the exercise in the collection independently, without any effect on "points by default" as represented by the number here.
That being said... How many "default points" should you associate with an exercise upon creation?
As with difficulty, there is no straight forward and generally accepted way.
But as a guideline, we tend to give as many points by default as there are mathematical steps to do in the exercise.
Again, very vague... But the number should kind of represent the "work" required.
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as points for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit the number of points for the exercise in the collection independently, without any effect on "points by default" as represented by the number here.
That being said... How many "default points" should you associate with an exercise upon creation?
As with difficulty, there is no straight forward and generally accepted way.
But as a guideline, we tend to give as many points by default as there are mathematical steps to do in the exercise.
Again, very vague... But the number should kind of represent the "work" required.
About difficulty...
We associate a certain difficulty with each exercise.
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as difficulty for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit its difficulty in the collection independently, without any effect on the "difficulty by default" here.
Why we use chess pieces? Well... we like chess, we like playing around with \(\LaTeX\)-fonts, we wanted symbols that need less space than six stars in a table-column... But in your layouts, you are of course free to indicate the difficulty of the exercise the way you want.
That being said... How "difficult" is an exercise? It depends on many factors, like what was being taught etc.
In physics exercises, we try to follow this pattern:
Level 1 - One formula (one you would find in a reference book) is enough to solve the exercise. Example exercise
Level 2 - Two formulas are needed, it's possible to compute an "in-between" solution, i.e. no algebraic equation needed. Example exercise
Level 3 - "Chain-computations" like on level 2, but 3+ calculations. Still, no equations, i.e. you are not forced to solve it in an algebraic manner. Example exercise
Level 4 - Exercise needs to be solved by algebraic equations, not possible to calculate numerical "in-between" results. Example exercise
Level 5 -
Level 6 -
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as difficulty for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit its difficulty in the collection independently, without any effect on the "difficulty by default" here.
Why we use chess pieces? Well... we like chess, we like playing around with \(\LaTeX\)-fonts, we wanted symbols that need less space than six stars in a table-column... But in your layouts, you are of course free to indicate the difficulty of the exercise the way you want.
That being said... How "difficult" is an exercise? It depends on many factors, like what was being taught etc.
In physics exercises, we try to follow this pattern:
Level 1 - One formula (one you would find in a reference book) is enough to solve the exercise. Example exercise
Level 2 - Two formulas are needed, it's possible to compute an "in-between" solution, i.e. no algebraic equation needed. Example exercise
Level 3 - "Chain-computations" like on level 2, but 3+ calculations. Still, no equations, i.e. you are not forced to solve it in an algebraic manner. Example exercise
Level 4 - Exercise needs to be solved by algebraic equations, not possible to calculate numerical "in-between" results. Example exercise
Level 5 -
Level 6 -
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Exercise:
Sei U subseteq mathbbR^n offen und sternförmig. Ein stetig diffbares Vektorfeld f:U rightarrow mathbbR^n ist genau dann konservativ wenn f den Integrabilitätsbedingungen partial_kf_j partial_jf_k für alle jk in ...n genügt.
Solution:
Beweis. Die Notwigkeit der Integrabilitätsbedingungen wurde bereits in Satz . bewiesen. Für die Umkehrung verwet man ein Zentrum z in U und das Wegegral von f über die gerade Strecke von z nach x in U um eine Funktion F:U rightarrow mathbbR durch Fx _^ langle fz+tx-zx-zrangle ddt für x in U zu definieren. Entsprech dem Beweis von Satz . stellt F gerade einen Kandidaten für ein Potential von f dar. Man fixiert ein j in ...n und betrachtet als Vorbereitung zur Berechnung von partial_jF zuerst für h in mathbbR^n partial_hf_j _k^n h_kpartial_kf_j _k^n h_kpartial_jf_k nach den vorausgesetzten *. Nach Satz . Differenzierbarkeit von Parameteregralen existiert für j in ...n die partielle Ableitung partial_jF der Funktion F die gleichzeitig als Weg- und als Parameteregral definiert ist. Des Weiteren gilt für x in U partial_jFxpartial_x_j_^ left _k^n f_k left z+tx-zright x_k-z_kright ddt _^ left _k^n partial_jf_kleft z+tx-zright tx_k-z_k+f_jleft z+tx-zrightright ddt da einzig der Term mit kj die Produktregel erfordert und da die partielle Ableitung von x in U mapsto f_kz+tx-z nach x_j durch tpartial_jf_kz+tx-z für x in U gegeben ist. Letzteres folgt aus der mehrdimensionalen Kettenregel oder wie folgt: man definiert für t geq die Funktion x mapsto psi_txf_kz+tx-z und betrachtet die partielle Ableitung partial_jpsi_tx. Für t berechnet man direkt partial_jpsi_tx lim limits_s rightarrow fracsf_kz+tx+se_j-z-f_kz+tx-z tlim limits_s rightarrow fracstf_kz+tx-z+ste_j-f_kz+tx-z tpartial_jf_kz+tx-z. Für t hängt psi_f_kz ja nicht von x ab womit die partielle Ableitung partial_jpsi_ verschwindet. Man setzt nun hx-z verwet in und erhält mit partieller Integration partial_jFx _^ t partial_hf_jz+th ddt + _^ f_jz+th ddt tf_jz+th_^ - _^ f_jz+thddt+ _^ f_jz+th ddt f_jz+h f_jx Daher ist fnabla F F ist stetig diffbar nach Satz . und der Satz folgt aus der Charakterisierung der Konservativität in Satz ..
Sei U subseteq mathbbR^n offen und sternförmig. Ein stetig diffbares Vektorfeld f:U rightarrow mathbbR^n ist genau dann konservativ wenn f den Integrabilitätsbedingungen partial_kf_j partial_jf_k für alle jk in ...n genügt.
Solution:
Beweis. Die Notwigkeit der Integrabilitätsbedingungen wurde bereits in Satz . bewiesen. Für die Umkehrung verwet man ein Zentrum z in U und das Wegegral von f über die gerade Strecke von z nach x in U um eine Funktion F:U rightarrow mathbbR durch Fx _^ langle fz+tx-zx-zrangle ddt für x in U zu definieren. Entsprech dem Beweis von Satz . stellt F gerade einen Kandidaten für ein Potential von f dar. Man fixiert ein j in ...n und betrachtet als Vorbereitung zur Berechnung von partial_jF zuerst für h in mathbbR^n partial_hf_j _k^n h_kpartial_kf_j _k^n h_kpartial_jf_k nach den vorausgesetzten *. Nach Satz . Differenzierbarkeit von Parameteregralen existiert für j in ...n die partielle Ableitung partial_jF der Funktion F die gleichzeitig als Weg- und als Parameteregral definiert ist. Des Weiteren gilt für x in U partial_jFxpartial_x_j_^ left _k^n f_k left z+tx-zright x_k-z_kright ddt _^ left _k^n partial_jf_kleft z+tx-zright tx_k-z_k+f_jleft z+tx-zrightright ddt da einzig der Term mit kj die Produktregel erfordert und da die partielle Ableitung von x in U mapsto f_kz+tx-z nach x_j durch tpartial_jf_kz+tx-z für x in U gegeben ist. Letzteres folgt aus der mehrdimensionalen Kettenregel oder wie folgt: man definiert für t geq die Funktion x mapsto psi_txf_kz+tx-z und betrachtet die partielle Ableitung partial_jpsi_tx. Für t berechnet man direkt partial_jpsi_tx lim limits_s rightarrow fracsf_kz+tx+se_j-z-f_kz+tx-z tlim limits_s rightarrow fracstf_kz+tx-z+ste_j-f_kz+tx-z tpartial_jf_kz+tx-z. Für t hängt psi_f_kz ja nicht von x ab womit die partielle Ableitung partial_jpsi_ verschwindet. Man setzt nun hx-z verwet in und erhält mit partieller Integration partial_jFx _^ t partial_hf_jz+th ddt + _^ f_jz+th ddt tf_jz+th_^ - _^ f_jz+thddt+ _^ f_jz+th ddt f_jz+h f_jx Daher ist fnabla F F ist stetig diffbar nach Satz . und der Satz folgt aus der Charakterisierung der Konservativität in Satz ..
Meta Information
Exercise:
Sei U subseteq mathbbR^n offen und sternförmig. Ein stetig diffbares Vektorfeld f:U rightarrow mathbbR^n ist genau dann konservativ wenn f den Integrabilitätsbedingungen partial_kf_j partial_jf_k für alle jk in ...n genügt.
Solution:
Beweis. Die Notwigkeit der Integrabilitätsbedingungen wurde bereits in Satz . bewiesen. Für die Umkehrung verwet man ein Zentrum z in U und das Wegegral von f über die gerade Strecke von z nach x in U um eine Funktion F:U rightarrow mathbbR durch Fx _^ langle fz+tx-zx-zrangle ddt für x in U zu definieren. Entsprech dem Beweis von Satz . stellt F gerade einen Kandidaten für ein Potential von f dar. Man fixiert ein j in ...n und betrachtet als Vorbereitung zur Berechnung von partial_jF zuerst für h in mathbbR^n partial_hf_j _k^n h_kpartial_kf_j _k^n h_kpartial_jf_k nach den vorausgesetzten *. Nach Satz . Differenzierbarkeit von Parameteregralen existiert für j in ...n die partielle Ableitung partial_jF der Funktion F die gleichzeitig als Weg- und als Parameteregral definiert ist. Des Weiteren gilt für x in U partial_jFxpartial_x_j_^ left _k^n f_k left z+tx-zright x_k-z_kright ddt _^ left _k^n partial_jf_kleft z+tx-zright tx_k-z_k+f_jleft z+tx-zrightright ddt da einzig der Term mit kj die Produktregel erfordert und da die partielle Ableitung von x in U mapsto f_kz+tx-z nach x_j durch tpartial_jf_kz+tx-z für x in U gegeben ist. Letzteres folgt aus der mehrdimensionalen Kettenregel oder wie folgt: man definiert für t geq die Funktion x mapsto psi_txf_kz+tx-z und betrachtet die partielle Ableitung partial_jpsi_tx. Für t berechnet man direkt partial_jpsi_tx lim limits_s rightarrow fracsf_kz+tx+se_j-z-f_kz+tx-z tlim limits_s rightarrow fracstf_kz+tx-z+ste_j-f_kz+tx-z tpartial_jf_kz+tx-z. Für t hängt psi_f_kz ja nicht von x ab womit die partielle Ableitung partial_jpsi_ verschwindet. Man setzt nun hx-z verwet in und erhält mit partieller Integration partial_jFx _^ t partial_hf_jz+th ddt + _^ f_jz+th ddt tf_jz+th_^ - _^ f_jz+thddt+ _^ f_jz+th ddt f_jz+h f_jx Daher ist fnabla F F ist stetig diffbar nach Satz . und der Satz folgt aus der Charakterisierung der Konservativität in Satz ..
Sei U subseteq mathbbR^n offen und sternförmig. Ein stetig diffbares Vektorfeld f:U rightarrow mathbbR^n ist genau dann konservativ wenn f den Integrabilitätsbedingungen partial_kf_j partial_jf_k für alle jk in ...n genügt.
Solution:
Beweis. Die Notwigkeit der Integrabilitätsbedingungen wurde bereits in Satz . bewiesen. Für die Umkehrung verwet man ein Zentrum z in U und das Wegegral von f über die gerade Strecke von z nach x in U um eine Funktion F:U rightarrow mathbbR durch Fx _^ langle fz+tx-zx-zrangle ddt für x in U zu definieren. Entsprech dem Beweis von Satz . stellt F gerade einen Kandidaten für ein Potential von f dar. Man fixiert ein j in ...n und betrachtet als Vorbereitung zur Berechnung von partial_jF zuerst für h in mathbbR^n partial_hf_j _k^n h_kpartial_kf_j _k^n h_kpartial_jf_k nach den vorausgesetzten *. Nach Satz . Differenzierbarkeit von Parameteregralen existiert für j in ...n die partielle Ableitung partial_jF der Funktion F die gleichzeitig als Weg- und als Parameteregral definiert ist. Des Weiteren gilt für x in U partial_jFxpartial_x_j_^ left _k^n f_k left z+tx-zright x_k-z_kright ddt _^ left _k^n partial_jf_kleft z+tx-zright tx_k-z_k+f_jleft z+tx-zrightright ddt da einzig der Term mit kj die Produktregel erfordert und da die partielle Ableitung von x in U mapsto f_kz+tx-z nach x_j durch tpartial_jf_kz+tx-z für x in U gegeben ist. Letzteres folgt aus der mehrdimensionalen Kettenregel oder wie folgt: man definiert für t geq die Funktion x mapsto psi_txf_kz+tx-z und betrachtet die partielle Ableitung partial_jpsi_tx. Für t berechnet man direkt partial_jpsi_tx lim limits_s rightarrow fracsf_kz+tx+se_j-z-f_kz+tx-z tlim limits_s rightarrow fracstf_kz+tx-z+ste_j-f_kz+tx-z tpartial_jf_kz+tx-z. Für t hängt psi_f_kz ja nicht von x ab womit die partielle Ableitung partial_jpsi_ verschwindet. Man setzt nun hx-z verwet in und erhält mit partieller Integration partial_jFx _^ t partial_hf_jz+th ddt + _^ f_jz+th ddt tf_jz+th_^ - _^ f_jz+thddt+ _^ f_jz+th ddt f_jz+h f_jx Daher ist fnabla F F ist stetig diffbar nach Satz . und der Satz folgt aus der Charakterisierung der Konservativität in Satz ..
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